---

篇(1)

工業(yè)用水系統(tǒng)中發(fā)生的結(jié)垢問題，對工廠設(shè)備的有效利用危害很大，它可能導(dǎo)致生產(chǎn)效率下降、費(fèi)用提高，和引起設(shè)備和人身事故。所以，應(yīng)該采取合理的水處理技術(shù)對水質(zhì)加以處理，最大可能的排除這些障礙，達(dá)到所要求的用水指標(biāo)。
本次實驗在已有的脈沖高壓靜電水處理的基礎(chǔ)上再增加磁場處理，以彌補(bǔ)彼此的不足并增強(qiáng)水處理的效果，更好的發(fā)揮它們的優(yōu)越性。
實驗現(xiàn)象：在沒有經(jīng)過脈沖高壓靜電場、磁場復(fù)合處理的情況下，水箱底部以及側(cè)壁均附著一層白色的晶體，電加熱器外壁上也明顯附著一層白色的垢層；而經(jīng)過脈沖高壓靜電場、磁場復(fù)合處理之后卻觀察不到此現(xiàn)象。

1. 阻垢率

1. 電磁復(fù)合處理對CaCO₃垢的阻垢率

循環(huán)處理8h之后，取出經(jīng)過脈沖高壓靜電場、磁場復(fù)合處理以及脈沖高壓靜電場處理和未處理實驗裝置中的電加熱器，分別稱重，實驗結(jié)果如下表：
表1 電磁復(fù)合處理、靜電處理與未處理的CaCO₃垢重

電加熱器重量	初始值(g)	終止值(g)	結(jié)垢重量(g)
電磁復(fù)合處理	196.6458	196.7862	0.1404
靜電處理	196.6458	197.2258	0.7660
未處理	196.6453	198.7234	2.0781

分析：從實驗結(jié)果來看，脈沖高壓靜電場和磁場復(fù)合作用于循環(huán)水的阻垢方面，能起到很好的效果，明顯減少了CaCO₃垢在換熱面上的沉積，阻垢率達(dá)到93.2%；而單純用脈沖高壓靜電場對水進(jìn)行處理，雖然也有一定的阻垢作用，可是阻垢率不高，只達(dá)到63.1%，電、磁復(fù)合處理的阻垢率比單純用靜電場處理提高了47.7%。顯而易見，脈沖高壓靜電場和磁場復(fù)合作用于水處理的CaCO₃垢阻垢方面是有效可行的，能夠很好的抑制水垢的生成以及在換熱面上的沉積。

2. 電磁復(fù)合處理對CaSO₄垢的阻垢率

循環(huán)處理8h之后，取出經(jīng)過脈沖高壓靜電場和磁場復(fù)合處理以及脈沖高壓靜電場處理和未處理實驗裝置中的電加熱器，分別稱重，實驗結(jié)果如下表：
表2  電磁復(fù)合處理與未處理的CaSO₄垢重

電加熱器重量	初始值（g）	終止值（g）	結(jié)垢重量（g）
電、磁處理	196.6458	197.0076	0.3618
靜電處理	196.6462	197.1968	0.5506
未處理	196.6453	198.7603	2.1150

    于是，測出電、磁復(fù)合處理的阻垢率為：
          
靜電處理的阻垢率為：
        
分析：從本實驗結(jié)果來看，靜電處理對CaSO₄晶體在換熱面上的沉積具有較好的阻垢效果，在這方面比用磁場處理具有優(yōu)越性，阻垢率達(dá)到74.0%；采用脈沖高壓靜電場和磁場復(fù)合處理之后，阻垢率達(dá)到82.9%，明顯減少了CaSO₄垢的生成；可見，脈沖高壓靜電場和磁場復(fù)合作用于循環(huán)水中的CaSO₄垢的阻垢方面，具有很好的阻垢效果，這樣就可以彌補(bǔ)單純用磁場處理對CaSO₄垢的抑垢效果差這一缺點，顯示出電、磁復(fù)合處理的優(yōu)越性。
2. 電、磁復(fù)合處理與未處理水樣的電導(dǎo)率值比較


分析：從實驗結(jié)果看出，未處理水樣的電導(dǎo)率迅速下降，而經(jīng)過電、磁復(fù)合處理的水樣的電導(dǎo)率呈緩慢下降趨勢。電導(dǎo)率下降是因為水中成垢的陰陽離子結(jié)合成CaCO₃并結(jié)晶析出使導(dǎo)電能力減弱。由于CaCO₃在水中具有反常溶解度，隨著溫度升高在水中的溶解度反而下降。因此未處理水樣隨著水溫升高，CaCO₃晶體在水中迅速析出，電導(dǎo)率也就迅速下降；而經(jīng)過電、磁處理后的水樣，電導(dǎo)率下降緩慢，這說明脈沖高壓靜電場和磁場復(fù)合處理明顯抑制了成垢陰陽離子的結(jié)合，也就是抑制了CaCO₃在水中的結(jié)晶析出，這也是電磁處理能阻垢的原因之一。
 
參考文獻(xiàn)：
[1]  中華人民共和國國家計委交通能源司，中華人民共和國國家統(tǒng)計局工業(yè)交通司編，中國節(jié)能，北京：中國電力出版社，1998
[1]  李朝緒，鍋爐排污和水垢清除，天津：科學(xué)技術(shù)出版社，1980

篇(2)

　　摘 要： 針對傳統(tǒng)電磁場數(shù)值計算系統(tǒng)的計算結(jié)果與理論值的均方誤差較大的問題，設(shè)計基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)。在傳統(tǒng)計算系統(tǒng)硬件的基礎(chǔ)上，設(shè)計以FPGA為核心的積分計算系統(tǒng)硬件。以設(shè)計的系統(tǒng)硬件部分為基礎(chǔ)，設(shè)計系統(tǒng)的軟件部分。使用傅里葉變換將頻域電磁場信號轉(zhuǎn)換為時域信號，根據(jù)留數(shù)定理，編寫程序?qū)r域內(nèi)的電磁信號函數(shù)積分求解，完成對計算系統(tǒng)的設(shè)計。通過與傳統(tǒng)的電磁場數(shù)值計算系統(tǒng)的對比實驗，證明了設(shè)計的基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)的均方誤差更小，更具有優(yōu)越性。

　　關(guān)鍵詞： 時域; 電磁場數(shù)值; 積分計算; 系統(tǒng)設(shè)計; 留數(shù)定理; 傅里葉變換

　　0 引 言

　　奧斯特發(fā)現(xiàn)通電磁體周圍存在磁場，建立了電磁場理論。電磁場是一種由帶電物體上的電荷運(yùn)動產(chǎn)生的磁場，是電場和磁場相互依存、不斷聯(lián)系的統(tǒng)一體。在電磁場中，能量以電磁波的形式存在。電磁場廣泛應(yīng)用在機(jī)電能量轉(zhuǎn)換、電力系統(tǒng)、通信、生物電磁學(xué)、電磁兼容以及信息存儲等工程領(lǐng)域。隨著近代科學(xué)的不斷發(fā)展，麥克斯韋建立的電磁場理論不斷被完善，求解電磁場數(shù)值的方法不斷發(fā)展，有限差分法、時域有限差分法、有限元法和矩量法是電磁場數(shù)值方法中比較重要的幾種方法[1?2]。計算機(jī)科學(xué)的快速發(fā)展使這些電磁場數(shù)值計算方法被大量的應(yīng)用。傳統(tǒng)的差分電磁場計算系統(tǒng)在對電磁場數(shù)值積分計算時受自身局限性影響，不能對開區(qū)域電磁場的連續(xù)分布分量進(jìn)行求解。

　　留數(shù)定理是根據(jù)柯西定理在復(fù)分析中用來計算積分或曲線路徑。留數(shù)定理通過在函數(shù)孤立奇點的鄰域內(nèi)展開洛朗級數(shù)，經(jīng)過逐項積分得到近似解[3]。留數(shù)定理能夠提高積分計算精度，簡化計算過程。因此，本文設(shè)計基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值計算系統(tǒng)。

　　1 基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)硬件設(shè)計

　　在原有系統(tǒng)硬件基礎(chǔ)上設(shè)計基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)的硬件部分，采用FPGA作為硬件部分的核心，利用FPGA芯片內(nèi)部集成的大量可編程資源實現(xiàn)計算系統(tǒng)對數(shù)值計算高精度的要求。

　　ALTERA公司的FPGA開發(fā)板如圖1所示，該開發(fā)板上的FPGA芯片內(nèi)存為270 KB，具有15個18×18 Multipliers乘法器、10個時鐘單元以及179個I/O接口。片內(nèi)的SPI FLASH可以存儲FPGA的配置文件以及計算過程中的緩存數(shù)據(jù)[4]。開發(fā)板上的JTAG接口可以通過該端口對FPGA進(jìn)行調(diào)試和程序固化。配置復(fù)位按鍵，可以在二次計算校驗時，一鍵復(fù)位，避免重新下載相關(guān)程序。

　　FPGA通電后需要對FPGA進(jìn)行配置，在設(shè)計系統(tǒng)階段本文采用JPGA模式配置FPGA。存儲在串行的PROM中的配置文件經(jīng)過JPGA串口，在配置時鐘信號CCLK控制下執(zhí)行配置操作。按照圖2配置所示，將配置文件存儲在PC機(jī)中。經(jīng)過JPGA串口，從PC機(jī)處讀取配置文件并存入SRAM，實現(xiàn)對FPGA的配置[5]。基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)運(yùn)行時，使用具有32位地址總線的PLB總線實現(xiàn)FPGA與PC機(jī)之間的通信。當(dāng)執(zhí)行軟件任務(wù)時，PC端將處理完畢的時域電磁場信號轉(zhuǎn)換后，輸入到FPGA完成積分計算。

　　2 基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)軟件設(shè)計

　　2.1 電磁場數(shù)值時域轉(zhuǎn)換處理

　　電磁場時域數(shù)值積分計算系統(tǒng)利用電磁場強(qiáng)度采集器采集電磁場強(qiáng)度信號。該信號是在頻域上的電磁場強(qiáng)度信號，為方便使用留數(shù)定理計算電磁場數(shù)值，需要對采集器信號進(jìn)行頻域?時域轉(zhuǎn)換[6?7]。

　　采用傅里葉變換法將頻域電磁場數(shù)值轉(zhuǎn)換為時域電磁場數(shù)值。將電磁場數(shù)值函數(shù)看作一個線性不變的系統(tǒng)，則頻域與時域之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系如下：

　　[ht=12π-∞+∞Hωeiωtdω] (1)

　　式中：[t]為時域時間，單位為[s];[ω]為頻域下電磁場運(yùn)行時的角頻率，單位為[rad/s];[H]為當(dāng)前電磁場運(yùn)行時的磁場強(qiáng)度，單位為[Am];[i]為復(fù)數(shù)下的虛數(shù)單位，滿足[i2=1，i<0]。傅里葉變換下電磁場數(shù)值的時域與頻域的對應(yīng)關(guān)系如圖3所示[8?9]。

　　傅里葉變換使用正弦波疊加完成，隨著疊加的遞增，正弦波中上升部分讓原本增加的曲線不斷變陡，而下降部分又抵消了上升到最高處時繼續(xù)上升的部分，使其變?yōu)樗骄€，最終疊加形成一個矩形，多個矩形連接就變成了時域上的脈沖信號[10?11]。

　　傅里葉變換將復(fù)頻域內(nèi)的信號函數(shù)投影至實數(shù)空間的頻域中，再將信號函數(shù)的各頻率進(jìn)行成分累計，轉(zhuǎn)換成時域上的信號。因此，只要確定了頻域中電磁場的磁場強(qiáng)度就可以通過傅里葉變換，轉(zhuǎn)換為時域中的信號[12?13]。

　　根據(jù)麥克斯韋的微分方程，在時域內(nèi)使用中心差分法近似離散得到直角坐標(biāo)下的麥克斯韋方程，如下：

　　[?Hz?y-?Hy?z=ε?Ex?t+σEx?Hx?z-?Hz?x=ε?Ey?t+σEy?Hy?x-?Hx?y=ε?Ez?t+σEz?Ez?y-?Ey?z=-μ?Hx?t?Ex?z-?Ez?x=-μ?Hy?t?Ey?x-?Ex?y=-μ?Hz?t] (2)

　　式中：[E]為產(chǎn)生電磁場的電場強(qiáng)度，單位為[Vm];[ε]為電磁場中電磁介質(zhì)的磁導(dǎo)率;[σ]為電磁場中電磁介質(zhì)的介電常數(shù);[μ]為電磁場中電磁介質(zhì)的電導(dǎo)率[14]。使用傅里葉變換對電磁場數(shù)值做時域轉(zhuǎn)換，并得到差分形式的麥克斯韋方程后，根據(jù)留數(shù)定理，求解時域電磁場數(shù)值積分結(jié)果。

　　2.2 留數(shù)定理求解時域電磁場數(shù)值積分

　　電磁場數(shù)值函數(shù)路徑會圍成一個封閉或半封閉的區(qū)域，留數(shù)定理是將除區(qū)域上的有限個奇點外的區(qū)域解析。即若電磁場數(shù)值函數(shù)路徑圍成區(qū)域為[B]，區(qū)域[B]上有限個孤立奇點[b1，b2，…，bn]，則函數(shù)[fz]圍成路徑的積分計算形式如下：

　　[lfzdz=2πij=1nRes fbj] (3)

　　式中：[z]為時域下電磁場數(shù)值函數(shù)的變化量;[Res fbj]為時域電磁場數(shù)值函數(shù)圍成區(qū)域[B]上的留數(shù)點函數(shù)[15]。根據(jù)上述定理，編寫計算器的計算程序，完成使用留數(shù)定理計算時域電磁場數(shù)值積分計算。

　　3 實 驗

　　為驗證本文設(shè)計系統(tǒng)的性能，設(shè)計了相關(guān)對比實驗。

　　3.1 實驗內(nèi)容

　　實驗測試組為本文設(shè)計的基于留數(shù)定理的時域電磁場數(shù)值積分計算系統(tǒng)，參考組為傳統(tǒng)的電磁場數(shù)值計算系統(tǒng)。實驗對比指標(biāo)為2組系統(tǒng)計算時域電磁場數(shù)值的均方誤差。對比實驗對象為矩形區(qū)域內(nèi)不同強(qiáng)度的電磁場。

　　3.2 實驗準(zhǔn)備

　　選用矩形金屬槽，使用電磁場實驗儀在金屬槽內(nèi)產(chǎn)生電磁場。通過電平控制輸入電流的大小來控制電磁場的強(qiáng)度。實驗環(huán)境見圖4。

　　將電磁場強(qiáng)度采集器放置在指定位置，在實驗過程中，由采集器將采集的電磁場強(qiáng)度輸入測試組和參考組兩個計算系統(tǒng)中，完成對電磁場數(shù)值的計算。在計算機(jī)上安裝數(shù)據(jù)處理軟件，分析兩組計算系統(tǒng)的均方誤差，并輸出。

　　3.3 實驗結(jié)果

　　實驗結(jié)果見圖5，曲線A為傳統(tǒng)系統(tǒng)計算電磁場數(shù)值的均方誤差曲線，曲線B為本文設(shè)計系統(tǒng)計算電磁場數(shù)值的均方誤差。

　　由圖5可知，曲線A要遠(yuǎn)遠(yuǎn)高于曲線B，兩條曲線的整體趨勢都是先上升后下降;曲線A是先增加再減小，然后小幅度的增加后一直減少，曲線A和曲線B都減小到一定數(shù)值后不再變化，但是曲線A的最低值要高于曲線B的最低值;曲線A波動較大，曲線B比較平穩(wěn)。相比傳統(tǒng)系統(tǒng)，本文設(shè)計系統(tǒng)的計算均方誤差更小，更具有優(yōu)越性。

　　推薦閱讀：電磁波論文投稿